絕緣材料的子f、電平罕是表達該絕緣材料在其一定尺寸和形狀 下的體積電阻的“性。對•于—面5〔平方公分〕、厚A〔公分〕（雨電極間距 離)的絕緣平板部份的體積電阻(圈1-1)(邊緣的影響不計)等于：

由此得

Pv的實用單位為歐‘公分〔da〕。其數値等于該材料一立方公分體積 當電流通過其相對兩面時的電阻（歐）。的單位有時用歐/立方公分和 歐/公分等表示,這是完全不正確的；採用這樣的單位,在計算時會造成粗 率的錯誤。

對于導電材料，一般A〔公式（1-1 )〕為公尺，而J為平方公厘，因此〜 的單位是歐•平方公厘/公尺，或者，A為公分，5為平方公分，而A■為微歐 從),則〜為微歐•公分。有時,例如地質物理李中測定巖石電阻時，為 了計箅方便，h為公尺，S為平方公尺,的單位就是歐•公尺。這些單位 的相S關系如下：

»i-i間定鋨鈸面和均勻電場的 粗綠部分（平板電容器)，

B01-2兩個同心闃柱形電棰間的牦緣部分 (圓柱形電容器)*

1歐■公分=104歐•平方公嚷/公尺= 1<J6搬歐.公分=0.0丨歐•公尺。

&的因次與時間的因次是相同的;氣的絕對單位為秒，而1秒-9X1011 歐•公分。

兩個同心軸圓注形電極間的絕緣部分(圖1-2)/軸長/(公分)，內電極 直徑半徑和外電極直徑半徑4)，其體積電阻是：

(rfl和木或〜和h可仔意度置，但單位必須相同)。如果岣一岣或”2 — n 的差數與^和或q和◊)比較起來,其數値很小時，則可採用簡化的近 似公式

具有成厴結構的材料(如曆壓塑料等等)的電阻將取決于電流 通過士/i的方向；當電流通過夾麻呈垂直方向時(一般測置〜)，電阻較大; 而呈平行方向時則較小。測定后者情況下的電阻就你做內電阻:卽放在被試 材料內所輯的兩個相互平行H.與夾層方向垂直的兩個_電極間的電阻（詳 閱第十八章)。

卑《吵罕等⑷早考寒,郎是電續單位長度的絕緣體積電阻(芯錢與爐腐 之間,兩芯錢之間等），用PK來表示,並包括在下列公式中：

式中辦——是長度為/的電纘的全部絕緣電阻。

因此

Px的因次與Pv的因次相同。為兆歐而z為公里，則可得出 〜的適當的單位兆歐.公里；〜有時採用兆歐/公里，這是完全不正確的。 芯錢直徑岣（半徑q)、鉛包內徑4 (半徑〃2)的單芯電攬，根據公式 (1-5)得：

或根據公式(1-6)得近似値:

電流穿過植定厚度h (公分）、面積s (平方公分）的絕緣靨部份的電駔 (例如——塗在金霹上的瓷漆胺)是：

pi的單位是歐.平方公分，•有時有人把&的單位寫成歐/平方公分，這是 完全不對的。

體積電導系數——是體積電阻系數的倒數：

絕緣材料的實用單位為；絕對眾位為這兩種單位

的相§:關系是：1秒歐•公分4。

絕緣材料的~値隨溫度的上升而劇烈下降;一般的關系是i

弍中〜.4和厶——是常數，r——是絕對溫度；閃此圖解logP,,= ./•(+)

—是一根K錢。收潮性材料受潮時，~就大大下降，而當十燥時就上升; 而當加在絕緣上的電壓h升時，~也會下降。

&是表達該絕橡材料的表面電阻的特性。長度為*、相釔

距離為々的哨個電極間的表面電咀（圖i-3)(通過材枓厚度的體積漏電不 計)等于：

由此得

&的實用單位為歐,而絕對單位為秒/公分，同時1秒/公分-9X1011歐。 在數量；上Ps等于材料表面上當電流由正方形相對兩邊通過時的正方 形(任何尺寸）的電阻。Ps有時也有採用一些不確切的單位如歐/公分和歐/ 平方公分，這是完全不對的。

 
圔1-3放在電介質•表面上雨個 嫌性A柑平行的電棰之間 表面電K系數的測定，

 
Ejl-4放在電介賈表而上兩同心 圓電極之間喪面電阻系釹的 測定，

當/4 < 6時，公式(1-15)是準確的。如果電介質表面的電極是兩個同心 圓往(圇1-4),則電極間環形空隙的表面電阻：

式中4和>"1——各為內電棰的直徑和半徑;4和r2——各為外電極的直 徑和半徑;七和4為任何比例時公式(1-17)都是正確的。如糶4一4(或r2 一的差，與4和<k (或和Q)相較很小時，則得近似式：

公式(1-17)和（1-18)中，七和或q和〜)可任意度置，但單位應相

同

在同一材料上幾何外形相類似的電極，它們之間的表面也阻是相同的. (但對于體積電阻,這一< 相似定律> 是不適用的)。